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作者：罗锋华,肖盛文,周延等编

出版社：电子工业出版社

出版时间：2015-01-01

书籍编号：30467921

ISBN：9787121237645

正文语种：中文

字数：205722

版次：1

所属分类：教材教辅-中职/高职

版权信息

书名：电路基础

作者：罗锋华　肖盛文　周延

ISBN：9787121237645

版权所有 · 侵权必究

前言

本书是编者在多年从事电路课教学工作的基础上，按照电类专业课程大纲编写的。全书共分11章，前6章是网络的稳态分析，包括电阻网络（只有稳态）、正弦稳态分析和非正弦周期电流电路的稳态分析；第7、8两章是网络的暂态分析，由时域分析和复频域分析两部分组成；第9、10两章是近代网络理论介绍，分网络图论与网络方程以及二端口网络与多端元件；第11章是工厂配电与安全用电。

本书每章均结合大量例题，而且每道例题不仅仅是单纯的数学运算过程，还有较为详细的分析。这样就可使读者不仅知道每道题的解法，而且也懂得这么解的理由。每章末均精选有各种类型的习题，供读者选做。

编者在多年的电路教学过程中，曾先后采用过李瀚荪先生编著的《电路分析基础》、邱关源先生主编的《电路》和江泽佳先生主编的《电路原理》等教材，受益颇丰。

本书由江西现代学院罗锋华、华东交通大学理工学院肖盛文、江西航空职业技术学院周延任主编并负责全书的统稿工作，江西现代学院陈慕君、华东交通大学理工学院李房云任副主编，参加本书编写的还有江西现代学院刘建春、邹剑娟、吴丰华等老师，其中罗锋华编写了第7、8章，肖盛文编写了第5、9章，周延编写了第2、3章，陈慕君编写了第4章，李房云编写了第10章，刘建春编写了第6章，邹剑娟编写了第1章，吴丰华编写了第11章。本书由江西现代学院李勇教授担任主审。

本书可供普通高等工科院校和高职院校电类专业作为教材，也可供从事这方面工作的工程技术人员参考，还可作为参加高等自学考试电类专业本、专科学生的参考书。

在本书编写过程中，尽管全体编者各自发挥所长，团结努力，但由于编者水平有限，书中难免有错误和不足之处，欢迎广大读者不吝赐教。

编者

绪论

1.电路的研究对象及其基本研究方法

电路是研究电路的基本组成及其所包含的三种基本元件（电阻、电容、电感与耦合电感）在激励源激励下产生电流、电压、电功率及其基本规律的学科。已知激励及其电路参数，求解响应的问题，是电路分析的基本任务；已知激励和响应，分析电路的基本结构及其参数的问题是电路综合的基本任务。电路课程主要讨论电路分析的问题，但讨论中也涉及电路综合的问题。

所谓激励，是指电源对电路的作用。给电路提供电能的装置叫电源，电源对电路的作用叫激励，由于电源的激励在电路中产生的电压或电流叫响应。

在电路中遇到的电源有电压源和电流源之分。能给电路提供独立的与负载无关的电压的电源叫电压源；能给电路提供独立的与负载无关的电流激励的电源叫电流源。

能独立给电路提供激励的电源叫独立源，如各类电池、发电机等；不能独立，但在独立源作用下也能给电路提供激励的电源叫受控源。各种电源及其分类见下表。

各种电源及其分类

电路的基本研究方法可归纳为如下四种。

①以时间t为自变量的时域分析方法；②相量分析方法；③以角频率ω为自变量的频域分析方法；④以复数S为自变量的复频域分析方法。

此外，还有近代网络分析方法的网络图论、双口网络等。前四种方法也常称经典方法。本课程着重采用经典方法分析电路，对于近代网络分析方法只作一些基本的介绍。

2.各种电路及其命名方法

（1）以电源类型命名的电路。

以直流电源激励的电路称为直流电路；若电路的电源是按正弦（或余弦）函数的规律变化，则此电路叫做正弦交流电路；若电路的电源是按非正弦周期函数规律变化，则此电路叫做非正弦周期电流电路。

（2）以元件特性命名的电路。

所有用电器件统称为负载。因此电阻、电容、电感及耦合电感元件都是负载。电阻R、电容C、电感L称为电路参数，也是元件参数。当电路元件的参数R、L、C是时间的函数（即随时间变化），用函数式表示就是：R=R（t）、L=L（t）、C=C（t），则此电路称为时变电路。若电路元件参数不随时间改变，则此电路称为时不变电路；当电路元件参数是电压或电流的函数时，则此电路称为非线性电路。当元件参数与电压、电流无关时，则此电路称为线性电路。

线性或非线性电路均有时不变和时变之分。

（3）与电路尺寸有关的命名方法。

当电路的尺寸与电压（或电流）的波长比较可忽略不计时，则此电路称为集总参数电路；若它们可以相比，则称为分布参数电路。

本课程集中讨论线性集总时不变电路，对于非线性集总时不变电路只作简单介绍。因此，我们只提线性与非线性电路。

（4）按作用过程区分的电路。

按作用过程，电路可分为暂态过程电路和稳态电路。仅包含电源和电阻元件的电路称为电阻电路，电阻电路不存在暂态过程。

第1章 电路模型与电路定律

1.1 电路及电路模型

1.1.1 电路模型

实际电路各式各样，种类繁多。例如：一台收音机就包含有整流（用交流电时）、调谐、混频、中放、低放、功放等电路，整流电路的作用是把交流变换成直流；调谐电路是为了选择所需收听的电台广播信号；混频（变频）电路是把所收听到的信号频率固定变为465kHz（千赫兹）中频信号；对465kHz中频信号进行放大的电路就是中放电路；检波电路的任务就是将中频（或高频）信号变成音频（低频）信号，这时用耳机就可以听到声音；若需推动喇叭，则需通过将低频信号放大的低放电路和功放电路。一台电视机电路则复杂得多，它接收视频和音频两种信号，因此它们有共同通道电路。仅就音频电路部分而言，它采用的不是广播电台那样的调幅信号，而是调频信号，因而也较一般的（调幅）收音机的电路要复杂得多。又如，应用极为广泛的动力和照明电路，实际上整个系统构成一个电力网，也是相当复杂的。

电路所研究的不是这些具体电路，而是这些具体电路的理想等效，即所谓电路模型。电路模型是理想电源、理想元件和理想导线组成的电路。理想电压源是内阻为零的电源；理想电流源是内阻为无限大的电源；只具有R、L、C中的一个参数（单一参数）的元件是理想元件；既无电阻R、又无电感L、也无电容C的导线称为理想导线，电流通过理想导线时不产生电压降（即无电压）。

实际电源可以看成（在电路中通称为等效成）理想电压源与理想电阻（或阻抗，在正弦交流电路中）的串联或理想电流源与理想电导（或导纳，在正弦交流电路中）的并联；实际元件全都可以等效成若干理想元件的简单组合。例如：一个实际电感线圈在低频电路中用一个理想电阻和一个理想电感元件的串联来等效取代，而在高频电路中则在电阻和电感串联后再并一个电容来等效取代；实际导线可以等效成理想导线和理想电阻的串联。因此，通过对电路模型的讨论同样可以解决实际电路的分析问题。

通常用直线或曲线表示理想导线，而理想元件通常用如图1-1-1～图1-1-6所示的符号来表示。阻值R不变的电阻称为固定电阻；阻值R可变的电阻称为可变电阻；电容与电感的命名方法与电阻相同。电源的表示符号在绪论中已作过介绍。由此得出实际直流电源和实际电感线圈的电路模型图，分别见图1-1-7和图1-1-8。

图1-1-1 线性电阻

图1-1-2 非线性电阻

图1-1-3 线性电容

图1-1-4 非线性电容

图1-1-5 线性电感

图1-1-6 非线性电感

图1-1-7 实际电源的两种电路模型

图1-1-8 实际电感的两种电路模型

本书中提到的各种元件（包括电源元件等）均与本节中所介绍的一样，都是实际元件的一种理想化模型。

1.1.2 集总参数电路

电路模型的引入基于这样一个原因，就是所研究的电路是集总参数电路；虽然分布参数电路也有电路模型，但含义有很大区别。为此首先介绍集总参数电路条件。

日常照明用的交流电，是按正弦规律变化的，用数学语言说，就是它的电压（或电流）是随时间按正弦规律变化的，是时间的正弦函数，所以又叫正弦交流电。它的频率f=50Hz（赫兹，频率的单位），因此周期T（频率的倒数，即T=1/f）等于0.02s，于是它的波长λ=CT（C是光速，在空气中C≈3×10⁵km/s），故λ=6×10³km（即6000km）。通常，一个用电单位，其输电线路也就是几十千米的范围，和交流电的波长相比是很小的，是物理中的“无穷小”。即：输电线路的长度和波长相比可以忽略不计，这样的输电线路称为集总参数电路。可见，如果线路的尺寸和其上所载电流的波长相比可以忽略不计，这样的电路称为集总参数电路。

1.2 无源理想二端元件 电流和电压的参考方向 电功率

二端元件指具有两个引出端的元件，无源理想二端元件指除独立源（通常简称电源）外只含单一参数性质的元件。

1.2.1 电阻元件

电阻元件也叫电阻器，其参数为电阻，用R表示，单位为欧姆，用符号Ω表示，它的一千倍为1kΩ，一百万倍为1MΩ。电阻R的倒数为电导G，即

电导G的单位为西门子，用S表示，其前面若分别冠以k、M，就扩大了一千倍或一百万倍。这一规律可以推广到其他物理量。

电路的基本变量是电压u和电流i，有时也用磁通链Ψ和电量q表示，元件的特性就是元件的基本变量之间的关系，如伏安关系等。下面首先讨论电阻的伏安关系。

1.伏安关系

伏安关系是指电压与电流之间的关系。由于电压单位为伏（或伏特），电流单位为安（或安培），所以电压与电流之间的关系常称为伏安关系。

电阻的伏安关系就是欧姆定律（Ohm’s Law），它的数学表达式为

若以（1-2-1）式代入上式，又可以得到欧姆定律的另一种表达式为

由（1-2-2）和（1-2-3）式可知：在相同电压条件下，电阻大的导体中通过的电流小，表示这种导体的导电性能差，反之则好；而电导大的导体中通过的电流大，表示这种导体的导电性能好，反之则差。可见，电阻和电导这两个物理量都是表征导体导电性能的物理量。

常用电阻的阻值，除与材料性质有关外，还与电阻几何形状有关。对于同一种材料的均匀直长导体来说，其阻值与导体的横截面积及长度的关系为：

式中，ρ和g分别表示该导体的电阻率和电导率，S表示导体的横截面积，L表示导体的长度。当面积和长度的单位分别为米²（m²）和米（m）时，电阻率的单位为欧姆·米（Ω·m），可见电阻率表示长度为1m、横截面积为1m²的导体的电阻。因此，电阻率的大小可以判断不同性质导体导电性能的优劣。电导率的单位为S·m，借助电导率同样可以判断导体导电性能的优劣。选择传输电能的导线，就选择电导率大（或电阻率小）的材料制成的导线。如铜导线的导电性能优于铝导线。但铝导线造价低，故也常常选用铝导线。常用导体的电阻率见表1-2-1。

表1-2-1 常用导体的电阻率（单位：Ω·m）

2.参考方向

在应用式（1-2-2）、式（1-2-3）时，是假设电流和电压是同一个方向，并且电压的方向往往是已知的。而在一般电路分析中，电压和电流的方向一般都是未知的，如同在力的分析中，当已知物体所受的力求其加速度时，必须首先假定一个加速度的方向；为了应用欧姆定律，首先需要假定一个电压和一个电流方向，这个假定的电压或电流的方向称为参考方向。如果电压和电流取相同的参考方向，则称电压和电流取的是关联参考方向。“关联”之意用物理的方法可以解释如下：电压的方向是电压降的方向，也可以“看作”电场的方向，而电场方向又是导线中正电荷受力方向，因而也是正电荷“移动”方向（实际上是电子朝反方向“移动”），而正电荷移动方向即电流方向，既然假定了电压方向，就可以认为假定了电场方向，也就假定了电流方向，此即“关联参考方向”的物理含义。一般情况下，若只假定了电压和电流中的一个参考方向，则另一个一定是取同一参考方向。

电压和电流也可以取不同的参考方向，称为非关联参考方向，则式（1-2-2）和式（1-2-3）改为

上面两式中的负号表明：电压和电流是取非关联（相反方向）参考方向。

在假定了电压和电流的参考方向以后，实际计算的电压和电流的值如果是正值，表示它们的实际方向和参考方向相同；如果是负值，则表示它们的实际方向和参考方向相反。

3.电功率

单位时间所消耗的电功称为电功率，它和力学中功和功率的关系是相同的。如果功的单位是焦耳（J），则功率的单位是焦耳/秒（J/s），定义为瓦（W）。

电功率（以后均简称功率）用p表示，它和电压、电流的关系为

若以式（1-2-2）和式（1-2-3）代入上式，可得

1.2.2 电感元件

电感元件是物理中电感线圈的理想模型，电感线圈自感系数 L 是电感元件的电感量，也叫电感参数，简称电感。电感的单位是亨利，用 H 表示，常用的电感单位还有毫亨（mH）（m—毫是小写形式，切不可与大写的M—兆混淆，1mH=10 ³H，而1MH=10⁶H）。

当线圈中通以电流时，要激发磁场，电流方向和磁场方向之间的关系，遵从右手螺旋定理。对于螺旋管来说，若右手四指的回转方向表示电流方向，则大拇指所指方向就是磁场方向。对于直线电流来说，假设用右手握住载流导线，让大拇指所指方向为电流方向，那么四指绕行方向即为磁场方向。在磁场中用磁力线来表示磁场的方向和强弱。具体表示方法是：用磁力线的疏密程度来表示磁场的强弱，见图1-2-1。磁力线上某一点的切向是该点的磁场方向，见图1-2-2。

图1-2-1 电流与磁场方向关系

图1-2-2 用磁力线来表示磁场方向和磁场强弱的方法

通过1匝线圈的磁力线数叫磁通，一个具有N匝线圈的电感元件，当通过各匝线圈的磁通相同时，则通过N匝线圈的总磁通将是1匝线圈的N倍，通过N匝的总磁通叫磁通链，若用Φ表示磁通，Ψ表示磁通链，则

磁通链、电流和电感之间的关系是

磁通和磁通链的单位是韦伯，用Wb表示。可见，当线圈通以1A电流时，若所激发的磁场的磁通为1Wb，则此线圈具有1H的电感。

当线圈通过的磁通链随时间变化时，线圈两端将产生感应电压，感应电压的大小等于磁通链的变化率，即

其极限形式为

将式（1-2-12）代入式（1-2-13）可得

式（1-2-13）的数学意义是：感应电压等于磁通链对时间的一阶导数，d（Li）称为磁通链的微分，dt称为时间的微分，“d”是微分号。当微分号后面的物理量不随时间t变化时，则可以从微分号中提出来，当线圈的几何形状及周围介质不变时，它的电感L是一个常数，所以可以提到微分号的前面。式（1-2-14）表明：感应电压与通过电感的电流的变化率成正比。感应电压u与通过电感电流i取关联参考方向，则u、i之间为式（1-2-14）的关系；若u、i取非关联参考方向，则它们之间的关系如下

式中，u为电压，单位为伏（V），i为电流，单位为安（A），t为时间，单位为秒（s），L为电感，单位为亨利（H）。它们的关系见图1-2-3。

图1-2-3 电感电压u与电流i和参考方向

由式（1-2-14）和式（1-2-15）可知，如果通过电感是一个恒稳直流电流I，它对时间的导数等于零，此时电感两端电压等于零。因此在直流电路中，电感元件可以用一段理想导线来替代。它有电流通过，但没有电压。因此，式中的u、i均随时间变化，对于某一确定时刻t₀，u、i有确定数值u（t₀）、i（t₀），所以u、i表示的是瞬时电压和瞬时电流。

本书规定：用小写英文字母u、i表示瞬时电压和瞬时电流，大写字母U、I表示直流电压和直流电流。当然，直流电压和直流电流也可用小写u、i表示，但切不可以用大写U、I表示瞬时电压和瞬时电流，以免造成不必要的混乱。

电感的瞬时电压和瞬时电流不遵从欧姆定律的约束关系，但电感的磁通链Ψ是与电感电流成正比的。

由电感通以直流电流不产生电压可知：电感是不消耗电能的，但有磁场。电感是一个将电流能量转变成磁场能量的元件，是一个储能元件。而电阻则是一个耗能元件，它消耗电能，即把电能转变成热能和光能。

电感所储存的磁能可通过如下方法来计算。

因为功与功率的关系是

电感L的电流所做的功W全部转变成磁能W_L，即dW_L =dW，于是

假设t=t₀时，i=i（t₀ ），t=t时，i=i（t）电感磁能的增量可以用如下的积分来表示

若u、i取关联参考方向，以式（1-2-14）代入上式，可得

如果t=t₀时，i（t₀ ）=0，则上式为

可见，电感的储能正比于电流的平方。可以用式（1-2-17）来计算电感的能量。

1.2.3 电容元件

电容元件就是通常所称的电容器。用物理量电容C来表示电容元件的参数，电容的单位为法拉，用F表示，这是一个很大的单位；常用10 ⁶F、10 ⁹F、10 ¹²F来作为电容的单位，分别称为微法（μF）、纳法（nF）及皮法（pF）。

电容的定义式为

式中，q表示电容一个极板所带电荷的绝对值，u表示电容两极板间的电压，其方向是由正极指向负极，如图1-2-4所示为电压参考方向与实际方向是一致的（若两极板所带电荷如图中所示那样），式（1-2-18）也可以写成

由式（1-2-19）可知：当电容两极板电压为1伏（V），一个极板上所带电荷的绝对值为1库仑（C）时，电容元件的电容就是1法拉（F）。

图1-2-4 电容的表示符号及基本关系

电容的伏安关系可由电流的定义式推出，电流i是物理量电流强度的简称。对于一截面均匀的长直导线而言，若通过它的电流是恒稳直流，则电流强度定义为单位时间通过某一截面S的电荷，若在t时间间隔，通过某一截面S的电荷为q，则

若电路中的电流是变化的，则可以取一段很短的时间间隔Δt，通过某一截面的电荷也很小，为Δq，于是I=Δq/Δt，从而得出瞬时电流的定义式为

即电路中的瞬时电流等于电荷的变化率（或称电荷对时间的一阶导数），将式（1-2-19）代入式（1-2-21），即可得出电容的伏安关系

即电容的电流正比于电压的变化率。上式成立的条件是：电容的电压和电流取关联参考方向（如图1-2-5所示u、i参考方向）；若电容电压和电流取非关联参考方向，则电容的伏安关系如下

图1-2-5 u、i取关联参考方向时，i=Cdu/dt

由式（1-2-22）可知，当du＞0时，表示电容电压在增加，i＞0，电容在继续充电；当du＜0时，表示电容电压在减小，i＜0，电容电流的实际方向与图1-2-4所示方向相反，电容在放电。

由式（1-2-22）还可以看出：当电容电压不变时，u为常数，用U表示。通常U的导数为零，电容相当于开路；于是在直流电路中，若将电容从电路中去掉，不影响电路中电压、电流的计算，电容电压等于和它并联的电阻的电压。同时，由电容电压等于常量时，电容电流为零这一事实可知：电容不消耗电能，当充电时，电容将电流的能量转变成电容两极板间电场的能量；放电时，则是将电场能量转变成电流的能量。因此，电容如同电感一样，也是一个储能元件，它所储存的电能

式中，u₀表示t=t₀时电容电压u（t₀）=u₀，u则表示t时刻的电容电压u（t）=u。

若t=t₀时，u（t₀）=0，则式（1-2-24）变成

可见，电容的储能正比于电容电压的平方。当电容单位取法拉（F）、电压单位取伏特（V）时，电能的单位为焦耳（J）。

1.3 独立源与受控源

能提供电能的元器件称为电源。电路中的电源分为两大类，一类是可以独立提供电能的，称为独立源，另一类则是在独立源激励下才能提供电能的，称为受控源。以后不加说明提到的电源指的都是独立源；受控源均会加以说明。

1.3.1 独立源

通常使用的干电池、蓄电池、交直流发电机都是独立源。在电路中独立源分为两种，一种叫电压源，还有一种叫电流源。为了能将这两种类型电源说清楚，举例如下。

例1-3-1 有一个电源，已知其电动势E=24V，内阻r₀=0.1Ω，当负载电阻由10Ω连续变为100Ω时，求负载电阻两端的电压和通过负载电阻的电流。若负载电阻由10 ⁵Ω连续变为10 ³Ω，再求负载电阻两端电压和通过负载电阻的电流。

图1-3-1 例1-3-1图

解：（1）当10Ω≤R≤100Ω时，由全电路欧姆定律可知：E=IR+Ir₀。

要算出R从10Ω连续变化为100Ω时，R两端的电压及通过R的电流，只需计算在R=10Ω和R=100Ω两种极限情况下的值，即可得出全部结果。当R=10Ω时，负载电阻最小，故电路中电流将最大，用I_max表示

当R=100Ω时，是负载电阻最大的情况，电路中电流最小，用I_min表示

可知，当电阻R由10Ω变成100Ω时，阻值变化了10倍，电流却由2.376A变到0.24A，也接近10倍，0.24A≤i≤2.376A。而电阻R两端电压依欧姆定律有U=RI。两种极限情况时，电压分别为

可见，尽管阻值变化了10倍，而负载电阻R两端电压基本不变。

（2）当10 ⁵Ω≤R≤10 ³Ω时，

而负载电阻两端电压

可见，此时尽管负载电阻变化了100倍，然而通过负载电阻的电流却基本不变，但电压变化了100倍。

上述两种情况，尽管电源未变，可是结果却完全不同：第一种情况，电源给负载提供了一个几乎不变的电压。而第二种情况，则电源给负载提供的是一个几乎不变的电流。仔细分析一下题目所给条件就不难发现：第一种情况是由于负载电阻R远远大于电源内阻r₀，而第二种情况则R远远小于r₀。

由例1-3-1得出下述结论：①当负载电阻R远远大于电源内阻r₀时，在这个前提条件下，不管负载电阻 R 如何变化，电源给它提供的电压都几乎不受影响。如果一个电源给负载提供的电压与负载无关，则此电源称为电压源。理想电压源是内阻为零的电源；②当负载电阻 R 远远小于电源内阻r₀时，在这个前提条件下，不管负载电阻R如何变化，电源给它提供的电流都几乎不受影响。如果一个电源给负载提供的电流与负载无关，则此电源称为电流源。理想电流源是内阻趋于无穷大的电源（内阻为零的电源易于为人们所接受，内阻为无穷大就不大容易接受，其实这里的无穷大不是数学中所说的无穷大，而是物理中的无穷大，只要负载电阻 R 相对于电源内阻r₀可以忽略不计，此时r₀相对于R就可以看作无穷大，尽管r₀只有0.1Ω）。

理想电压源的电压值等于电源电动势。直流理想电压源（以后均简称电压源）的伏安特性曲线是一条平行于水平轴（直流轴）的直线（图1-3-2）。

实际电源给负载提供的电压会随负载电阻变化，是由于电源内阻的分压作用导致的。因此任何实际电源均可以等效为一个理想电压源U_S和一个电阻的串联，这个理想电压源的电压值等于实际电源的开路电压，而这个串联的电阻就是电源内阻r₀。实际电源的伏安特性见图1-3-3。

实际电源给负载提供的电流之所以会随负载变化，也可以理解为是由于电源内阻的分流作用，因而实际电源也可以等效为一个理想电流源和一个电阻的并联，这个理想电流源的电激流等于实际电源的短路电流值，这个并联的电阻就是电源的内阻r₀。理想电流源（以后均简称电流源）的伏安曲线是一条平行于竖直轴的直线（图1-3-4）。

图1-3-2 理想电压源伏安曲线

图1-3-3 实际电压源伏安曲线

图1-3-4 理想电流源伏安曲线

换句话说：一个实际电源有两种等效模型：这就是一个理想电压源和一个电阻的串联或一个理想电流源和一个电阻的并联，其两种等效模型见图1-3-5，这里的等效是对端口ab而言。电压源的电压的参考方向始终是由正极指向负极（与实际电源电动势相反方向）。需要注意的是：通过电压源的电流或电流源两端电压都是未知的，包括方向和大小均未知，故在求电压源电流时应首先假定电流参考方向，然后才有可能列出方程来求；在求电流源电压时，同样应首先假定电流源电压的参考极性，才能求取。

图1-3-5 实际电源两种等效模型

1.3.2 受控源

受控源也是电源，也有电压源和电流源之分，对电路也能产生电压激励（受控电压源）或电流激励（受控电流源）。例如：一个三极管在输入信号激励下（独立源激励下），它也将有一个放大了的信号输出。因此，从三极管的输出端口看，三极管也是一个“电源”，它可以提供电流激励，使喇叭发出声响。三极管的输出端口就是一个受控源的输出端口，三极管就是一个受控源的实体。一个三极管的输出受输入控制。

可见，受控源和独立源的根本区别就在于它依赖于控制电流或电压（即控制量），受控源的电流或电压是在独立源（或信号源）激励下的响应。没有独立源的激励，受控源就不可能成为电源。受控源输出的电压（或电流）受控于控制量。若控制量按给定参考方向取正值，受控源也按给定参考方向取正值；若控制量按给定参考方向取负值，受控源也按给定参考方向取负值，或者说受控源的实际（电压或电流）方向与给定参考方向相反；若控制量取零值，受控源也取零值，因为受控源有电压源和电流源之分，取零值的处理方法也不同。电压源取零值即电压源两端电压为零，表示这两端具有相同电位，故两端相当于一个端点，即电压源取零值就是用一条理想导线取代电压源；而电流源取零值是表示电流源电路的电流为零，表示电路断开了，因此电流源取零值就是将电流源支路从电路中去掉。这种取零值的方法也适用于独立源，在后面将要用到。

因为控制量可以是电压，

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